산란 진폭

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양자역학
${\displaystyle i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}|\psi (t)\rangle ={\hat {H}}|\psi (t)\rangle }$ 슈뢰딩거 방정식
개론 수학적 공식화 역사
배경 고전역학 초기 양자론 브라-켓 표기법 해밀토니언 간섭
기본 상보성 결어긋남 얽힘 에너지 준위 측정(measurement) 비국소성(nonlocality) 양자수 상태(state) 중첩 Symmetry 터널링 불확정성 파동 함수 붕괴
실험 벨 부등식 데이비슨-거머 이중슬릿 엘리추르–바이드만(Elitzur–Vaidman) 프랑크-헤르츠 레게트-가르그 부등식(Leggett–Garg inequality) 마하-젠더(Mach–Zehnder) 포퍼(Popper) 양자 지우개(quantum eraser) 지연선택 슈뢰딩거의 고양이 슈테른-게를라흐 휠러의 지연된 선택(Wheeler's delayed-choice)
공식화 개요 하이젠베르크 상호작용 묘사 행렬 Phase-space 슈뢰딩거 합계 기록(경로 적분)
방정식 디랙 클라인-고든 파울리(Pauli) 뤼드베리 슈뢰딩거
해석 베이지안 정합적 역사 코펜하겐 드 브로이-봄 앙상블 숨은 변수 국소적 다세계 객관적 붕괴 양자 논리 관계적 트랜잭션(transactional)
고급 주제 상대론적 양자역학 양자장론 양자 정보 과학 양자 컴퓨팅(quantum computing) 양자 카오스(quantum chaos) EPR 역설 밀도 행렬 산란 이론 양자통계역학 양자 기계 학습(quantum machine learning)
과학자 아하로노프Aharonov 벨 베테 블래킷 블로흐 봄 보어 보른 보스 드브로이 콤프턴 디랙 데이비슨 디바이 에렌페스트 아인슈타인 에버렛 포크 페르미 파인먼 글라우버 구츠윌러Gutzwiller 하이젠베르크 힐베르트 요르단 크라머르스 파울리 램 란다우 라우에 모즐리 밀리컨 오너스 플랑크 라비 라만 뤼드베리 슈뢰딩거 시몬스Simmons 조머펠트 폰 노이만 바일 빈 위그너 제이만 차일링거
v t e

물리학에서 산란 진폭(散亂振幅, scattering amplitude)은 파동이 무언가에 부딪쳐 산란하는 진폭이다.

구면 좌표계 ${\displaystyle (r,\theta ,\phi )}$를 쓰자. 편의상 복소 파동 ${\displaystyle \psi }$를 생각하자. 양자역학의 파동 함수가 이에 해당한다. 진폭이 ${\displaystyle A}$이고, 파수 벡터가 ${\displaystyle \mathbf {k} }$이고, 각진동수 ${\displaystyle \omega }$를 가진 평면파는 다음과 같다.

${\displaystyle \psi (\mathbf {r} ,t)=A\exp(i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -i\omega t)}$.

이 평면파가 원점에 위치해 있는 국소적인 퍼텐셜을 만나 산란된다고 하자. 그렇다면 퍼텐셜에서 먼 곳에는 산란된 파동은 일반적으로 구면파의 모양이다. 따라서 총 파동은 다음과 같은 꼴이다.

${\displaystyle \psi (\mathbf {r} ,t)=A\left(\exp(i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -i\omega t)+f(\theta ,\phi ){\frac {\exp(i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -i\omega t)}{r}}\right)}$.

여기서 ${\displaystyle f(\theta ,\phi )}$를 산란 진폭이라고 한다.

음파나 파도와 같은 실수 값을 가진 파동일 경우에는 식은 다음과 같다.

${\displaystyle \psi (\mathbf {r} ,t)=A\left(\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t)+f(\theta ,\phi ){\frac {\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t)}{r}}\right)}$.

• 산란 행렬

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