Quadrimpulso

Nella relatività ristretta il quadrimpulso è la generalizzazione quadrivettoriale della quantità di moto della meccanica classica, cioè un vettore dello spaziotempo quadrimensionale sempre tangente alla traiettoria, o linea d'universo, di una particella.

Come per ogni quadrivettore, è possibile distinguere le componenti spaziali da quella temporale: in un sistema di coordinate ortonormali la parte spaziale del quadrimpulso è formata dalle componenti dell'ordinaria quantità di moto moltiplicata per il fattore di Lorentz, mentre la parte temporale è data dall'energia della particella divisa per la velocità della luce.

Data una particella con velocità ${\displaystyle \mathbf {v} =(v_{x},v_{y},v_{z})}$, il corrispondente quadrimpulso è dato da:^[1]

${\displaystyle p^{\mu }={\begin{pmatrix}p^{0}\\p^{1}\\p^{2}\\p^{3}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}E/c\\p^{1}\\p^{2}\\p^{3}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\gamma mc\\\gamma p^{x}\\\gamma p^{y}\\\gamma p^{z}\end{pmatrix}}=m\gamma {\begin{pmatrix}c\\v^{x}\\v^{y}\\v^{z}\end{pmatrix}}:=mu^{\mu }}$

dove ${\displaystyle u^{\mu }=(u^{0},u^{1},u^{2},u^{3})=\gamma (c,\mathbf {v} )}$ sono le componenti della quadrivelocità, ${\displaystyle m}$ è la massa a riposo, ${\displaystyle \gamma }$ è il fattore di Lorentz, ${\displaystyle \mathbf {v} =(v^{x},v^{y},v^{z})}$ e ${\displaystyle \mathbf {p} =(p^{x},p^{y},p^{z})}$ sono gli usuali vettori tridimensionali velocità e quantità di moto, e c è la velocità della luce. Le componenti spaziali di ${\displaystyle p^{\mu }}$ sono dunque le componenti della quantità di moto classica ${\displaystyle \mathbf {p} }$ moltiplicata per il fattore ${\displaystyle \gamma }$.

Sia ${\displaystyle x^{\mu }=(x^{0},x^{1},x^{2},x^{3})=(ct,x,y,z)}$ il quadrivettore posizione, che identifica la posizione della particella rispetto ad un sistema di riferimento inerziale, il sistema del laboratorio. Differenziando si ha:

${\displaystyle {\mbox{d}}x^{\mu }={\begin{pmatrix}c{\mbox{d}}t\\{\mbox{d}}x\\{\mbox{d}}y\\{\mbox{d}}z\end{pmatrix}}}$

Il tempo proprio è il tempo che misurerebbe un orologio posto su una particella in moto vario nello spaziotempo come se si muovesse di moto rettilineo uniforme. In simboli:

${\displaystyle ({\mbox{d}}\tau )^{2}:=-{\frac {({\mbox{d}}s)^{2}}{c^{2}}}=-{\frac {\eta _{\mu \nu }{\mbox{d}}x^{\mu }{\mbox{d}}x^{\nu }}{c^{2}}}={\frac {1}{c^{2}}}({c^{2}{\mbox{d}}t^{2}-{\mbox{d}}x^{2}-{\mbox{d}}y^{2}-{\mbox{d}}z^{2}})=}$

${\displaystyle ={\mbox{d}}t^{2}\left(1-{\frac {(v^{x})^{2}+(v^{y})^{2}+(v^{z})^{2}}{c^{2}}}\right)={\frac {{\mbox{d}}t^{2}}{\gamma ^{2}}}}$

dove ${\displaystyle \eta _{\mu \nu }}$ indica il tensore metrico dello spazio-tempo di Minkowski, utilizzando la segnatura ${\displaystyle (-,+,+,+)}$. Si ha pertanto:

${\displaystyle {\mbox{d}}\tau ={\frac {{\mbox{d}}t}{\gamma }}\qquad {\mbox{d}}t=\gamma {\mbox{d}}\tau }$

Il tempo proprio è una grandezza che permette di parametrizzare la traiettoria di un corpo, in quanto è un invariante sotto trasformazioni di Lorentz (poiché ${\displaystyle ({\mbox{d}}\tau )^{2}}$ è proporzionale a ${\displaystyle ({\mbox{d}}s)^{2}}$).

La quadrivelocità è data da:

${\displaystyle u^{\mu }={\frac {{\mbox{d}}x^{\mu }}{{\mbox{d}}\tau }}}$

ed utilizzando la formula di derivazione composta può essere espressa in funzione dell'ordinaria velocità ${\displaystyle \mathbf {v} }$:

${\displaystyle u^{\mu }:={\frac {{\mbox{d}}x^{\mu }}{{\mbox{d}}\tau }}={\frac {{\mbox{d}}x^{\mu }}{{\mbox{d}}t}}{\frac {{\mbox{d}}t}{{\mbox{d}}\tau }}=\gamma {\frac {{\mbox{d}}x^{\mu }}{{\mbox{d}}t}}=\gamma {\begin{pmatrix}c\\v^{x}\\v^{y}\\v^{z}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\gamma c\\\gamma v^{x}\\\gamma v^{y}\\\gamma v^{z}\end{pmatrix}}}$

La quadriquantità di moto è dunque definita, similmente al corrispettivo classico, come il prodotto tra la quadrivelocità e la massa a riposo ${\displaystyle m}$ del corpo.

Dal quadrimpulso si definisce la quadriforza.

L'energia di una particella è definita come la velocità della luce moltiplicata per la componente temporale del quadrimpulso ${\displaystyle (p^{0}=\gamma mc,\mathbf {p} =\gamma m\mathbf {u} )}$, ovvero:^[1]

${\displaystyle E=\gamma mc^{2}={\frac {mc^{2}}{\sqrt {1-{\frac {u^{2}}{c^{2}}}}}}}$

ed è una quantità che dipende dalla velocità ${\displaystyle |\mathbf {u} |=u}$. Analizzando lo scattering elastico tra due particelle identiche, ed espandendo in serie di Taylor per piccoli angoli l'energia del sistema, si giunge a dimostrare che se l'energia si conserva allora:^[2]

${\displaystyle E(u)={\frac {mc^{2}}{\sqrt {1-{\frac {u^{2}}{c^{2}}}}}}+E(0)-mc^{2}}$

Si tratta dell'estensione relativistica dell'energia cinetica, più una quantità di energia costante pari a ${\displaystyle E(0)=mc^{2}}$, che rappresenta l'energia a riposo della particella, interpretabile come quell'energia che la particella ferma possiede per il fatto di avere massa.

La velocità è espressa in termini del quadrimpulso con la relazione:

${\displaystyle \mathbf {u} ={\frac {c^{2}\mathbf {p} }{E}}}$

e dal fatto che la quantità:

${\displaystyle (p^{0})^{2}-\mathbf {p} \cdot \mathbf {p} =(mc)^{2}}$

è invariante, segue che:

${\displaystyle E={\sqrt {c^{2}p^{2}+m^{2}c^{4}}}}$

Nello spaziotempo di Minkowski la norma di un quadrivettore è un invariante di Lorentz:

${\displaystyle \|\mathbf {p} \|^{2}=p^{\mu }p_{\mu }=m^{2}\gamma ^{2}(-c^{2}+((v^{x})^{2}+(v^{y})^{2}+(v^{z})^{2}))=-m^{2}{\frac {c^{2}}{c^{2}-v^{2}}}(c^{2}-v^{2})=-m^{2}c^{2}.}$

In modo equivalente:

${\displaystyle -\|\mathbf {P} \|^{2}=-P^{\mu }P_{\mu }=-\eta _{\mu \nu }P^{\mu }P^{\nu }={E^{2} \over c^{2}}-|{\vec {p}}|^{2}=m^{2}c^{2}}$

Quest'ultima quantità coincide con la massa invariante del sistema. Il risultato è prevedibile considerando il fatto che i quadrivettori velocità hanno norma quadrata ${\displaystyle -c^{2}}$ e il quadrimpulso è un quadrivettore velocità per uno scalare ${\displaystyle m}$. La norma quadrata negativa implica che i quadrivettori velocità e impulso siano di tipo tempo, e cambiando il segno alla segnatura ${\displaystyle (+,-,-,-)}$ la norma quadra cambia di segno.

La conservazione del quadrimpulso nei sistemi isolati è uno dei principi fondamentali della dinamica relativistica. Esso include, per basse velocità, le leggi classiche della conservazione dell'energia e della quantità di moto: si conserva l'energia totale, pari a ${\displaystyle p^{0}c}$ e si conserva la quantità di moto del sistema, pari alle componenti spaziali del quadrivettore.

Se la massa non cambia, il prodotto interno nello spaziotempo di Minkowski tra il quadrimpulso e la relativa quadriaccelerazione ${\displaystyle A^{\mu }}$ è nullo. Infatti, l'accelerazione è proporzionale alla derivata del quadrimpulso rispetto al tempo proprio, divisa per la massa della particella, e pertanto:

${\displaystyle P^{\mu }A_{\mu }=\eta _{\mu \nu }P^{\mu }A^{\nu }=\eta _{\mu \nu }P^{\mu }{\frac {d}{d\tau }}{\frac {P^{\nu }}{m}}={\frac {1}{2m}}{\frac {d}{d\tau }}\|\mathbf {P} \|^{2}={\frac {1}{2m}}{\frac {d}{d\tau }}(-m^{2}c^{2})=0}$

Si noti che la massa a riposo può non conservarsi, mentre si conserva la massa relativistica (che non è altro che l'energia). Per esempio, durante un urto tra particelle subatomiche, se due particelle di masse a riposo uguali ${\displaystyle m}$ che viaggiano l'una a ${\displaystyle 0.5c}$ e l'altra in senso opposto a ${\displaystyle 0.66c}$ si fondono nell'impatto in una sola particella, questa viaggerà ad una velocità pari a ${\displaystyle 0.127c}$ e avrà una massa ${\displaystyle M=2.476m}$, ben maggiore della somma delle masse iniziali. D'altra parte, la somma delle due masse relativistiche, pari ciascuna a ${\displaystyle 1.154m}$ e ${\displaystyle 1.342m}$ fornisce direttamente per la massa relativistica della particella risultante ${\displaystyle 2.496m}$, correttamente pari alla massa a riposo moltiplicata per il fattore di Lorentz relativo (circa 1.0081).

• (EN) John D Jackson, Classical Electrodynamics, 3ª ed., Wiley, 1999, ISBN 0-471-30932-X.
• (EN) Artin, Emil, Geometric Algebra, New York, Wiley, 1957, ISBN 0-471-60839-4. See Chapter III for the orthogonal groups O(p,q).
• (EN) Carmeli, Moshe, Group Theory and General Relativity, Representations of the Lorentz Group and Their Applications to the Gravitational Field, McGraw-Hill, New York, 1977, ISBN 0-07-009986-3. A canonical reference; see chapters 1-6 for representations of the Lorentz group.
• (EN) Frankel, Theodore, The Geometry of Physics (2nd Ed.), Cambridge, Cambridge University Press, 2004, ISBN 0-521-53927-7. An excellent resource for Lie theory, fiber bundles, spinorial coverings, and many other topics.
• (EN) Hall, G. S., Symmetries and Curvature Structure in General Relativity, Singapore, World Scientific, 2004, ISBN 981-02-1051-5. See Chapter 6 for the subalgebras of the Lie algebra of the Lorentz group.
• (EN) Hatcher, Allen, Algebraic topology, Cambridge, Cambridge University Press, 2002, ISBN 0-521-79540-0. See also the online version, su math.cornell.edu. URL consultato il 3 luglio 2005. See Section 1.3 for a beautifully illustrated discussion of covering spaces. See Section 3D for the topology of rotation groups.
• (EN) Naber, Gregory, The Geometry of Minkowski Spacetime, New York, Springer-Verlag, 1992, ISBN 0-486-43235-1, (Dover reprint edition). An excellent reference on Minkowski spacetime and the Lorentz group.
• (EN) Needham, Tristam, Visual Complex Analysis, Oxford, Oxford University Press, 1997, ISBN 0-19-853446-9. See Chapter 3 for a superbly illustrated discussion of Möbius transformations.

• Composizione delle velocità
• Quadrivettore
• Quadrivelocità
• Quantità di moto
• Spaziotempo di Minkowski
• Teoria della relatività
• Trasformazioni galileiane
• Trasformazione di Lorentz

• Wikizionario contiene il lemma di dizionario «quadrimpulso»

• Quadrimpulso, su Treccani.it – Enciclopedie on line, Istituto dell'Enciclopedia Italiana.
• Quadrimpulso, su Vocabolario Treccani, Istituto dell'Enciclopedia Italiana.
• (EN) relativistic momentum, su Enciclopedia Britannica, Encyclopædia Britannica, Inc.

Portale Relatività: accedi alle voci di Wikipedia che trattano di relatività