Betatron

 

A figura 2 apresenta um esquema em perfil do betatron, em que é possível ver o enrolamento primário, o núcleo de ferro e a câmara de vácuo.

Uma corrente alternada fluindo no enrolamento primário provoca o surgimento de um campo magnético variável sobre a câmara. Este campo magnético variável induz um campo elétrico (lei de Faraday) tangencial à câmara, gerando uma força que acelera os elétrons numa trajetória circular.

Para garantir que trajetória seja estável, é necessário garantir que:

${\displaystyle \theta _{0}=2\pi r_{0}^{2}H_{0}}$ 

onde:

${\displaystyle \theta _{0}}$  é o fluxo magnético na área que compreende a trajetória dos elétrons,

${\displaystyle r_{0}}$  é o raio da órbita do elétron,

${\displaystyle H_{0}}$  é o campo magnético na posição ${\displaystyle r_{o}}$ .

O campo ${\displaystyle H_{o}}$  corresponde à metade do campo magnético médio sobre toda a área da órbita, ou seja:

 

${\displaystyle H_{0}={\frac {1}{2}}{\frac {\theta _{0}}{\pi r_{0}^{2}}}}$ 

Esta condição é conhecida por condição betatron e para obtê-la o núcleo de ferro deve ter uma forma semelhante ao apresentado na figura 2. Além disso, a forma do núcleo gera um campo magnético não uniforme na região da câmara, isso é necessário para garantir simultaneamente a focalização radial e vertical dos elétrons.^[3]

No Brasil o primeiro betatron foi montado pelo Prof. Marcelo Damy e instalado no Departamento de Física da Faculdade de Filosofia Ciências e Letras da Universidade de São Paulo (atualmente Instituto de Física da USP) em 1949.^[4] Hoje, este betatron encontra-se em exposição na Estação Ciência, figura 3.